Bruger:Inc/Sandkasse 9

Entropi er defineret ud fra en termodynamisk process, hvor der udveksles varme. For en Carnot-proces, der er reversibel, udvekles varme $Q$ med et varmt og et koldt reservoir med henholdsvis temperatur $T_{\text{H}}$ og $T_{\text{C}}$. Det kan vises, at det for varmeudvekslingen gælder, at

${\frac {Q_{\text{H}}}{Q_{\text{C}}}}={\frac {T_{\text{H}}}{T_{\text{C}}}}$

hvor begge varmeoverførsler er talt som positive, selvom $Q_{\text{C}}$ forlader processen. Det ses, at

${\frac {Q_{\text{H}}}{T_{\text{H}}}}={\frac {Q_{\text{C}}}{T_{\text{C}}}}$

Så selvom en fuldendt Carnot-cyklus har en postiv varmetilførsel $\Delta _{\text{rev}}Q$

$\Delta _{\text{rev}}Q=\oint \delta _{\text{rev}}Q=Q_{\text{H}}-Q_{\text{C}}>0$

betyder ligheden, at

$\oint {\frac {\delta _{\text{rev}}Q}{T}}={\frac {Q_{\text{H}}}{T_{\text{H}}}}-{\frac {Q_{\text{C}}}{T_{\text{C}}}}=0$

George Tabori

Kildehenvisninger

Spire Denne artikel om fysik er en spire som bør udbygges. Du er velkommen til at hjælpe Wikipedia ved at udvide den.

En inkompressibel strømning (eller et inkompressibelt flow) er inden for fluidmekanik eller mere generelt kontinuummekanik en strømning, hvor massedensiteten i et volumen, der flyder med strømmen, er konstant. Dette betyder, at divergensen af strømmens hastighed skal være 0:

$\nabla \cdot {\vec {v}}=0$

Her er $\nabla$ er nabla-operatoren.

Dvs.

${\frac {\partial \rho }{\partial t}}+\nabla \cdot (\rho {\vec {v}})=0$